操作，那么对于任意光滑函数f，超螺旋导数泰勒展开可以写为：
[fx+deltax=fx+dfxdeltax+frac{1}{2}d^2fxdeltax^2+ldots]
在这里d^2表示超螺旋导数的二阶。由此，我们可以计算出场强张量的超螺旋展开：
考虑超螺旋代数空间中的规范场a^mu，其场强张量为f^{munu}=d^mua^nu-d^nua^mu。则场强张量的超螺旋展开可以表示为：
[f^{munu}x=f^{munu}_0x+df^{munu}_0xdeltax+frac{1}{2}d^2f^{munu}_0xdeltax^2+ldots]
这里，f^{munu}_0是规范场的初始场强张量。接下来则是超螺旋空间的曲率张量展开，考虑超螺旋代数空间的曲率张量r，它可以表示为超螺旋导数的交换子。则曲率张量的展开可以写为：
[rx=r_0x+dr_0xdeltax+frac{1}{2}d^2r_0xdeltax^2+ldots]
重点来了，r_0是超螺旋代数空间的初始曲率张量，接下来就是根据这些公式对超螺旋场进行微分操作，从而得到这一个结果：
[dfx=lim_{deltaxo0}frac{fx+deltax-fx}{deltax}]……”
唰唰唰……
乔泽在黑板上飞快的写下着一连串的展开公式时，台下终于变得不再安静。
“神呐……我要抗议！难道就不能讲慢点？”
当第一个人开始突然叫出声，立刻引来了诸多附和声。
“不对，这根本不是讲得快或慢的问题！要让人理解这种全新的数学体系，就不该直接用难度如此高的例题！应该从易到难！”
“是啊，难道不能先用几个简单的例子？为什么直接就分析杨-米尔斯方
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